超流体

超流体，在低温液态氦增加的流动性，或溢流出向下容器的壁，原子的现象或渗透到间隙的范围内，人们可以通过，量子效应是宏观的外观。1937年，氦-4呈现超流彼得·卡皮查发现的。

由于零点振动的影响，即使在低温下液化，氦4 仍保持液态直至达到xxx零。也就是说，它不会变得牢固。然后，在2.17 K（开尔文）下，比热出现跃变，从而导致二阶相变和超流体状态。由于比热的跃迁，该转变温度被称为λ点。

在超流体状态下，氦4处于零粘度状态（He II相），如果它爬升或有一个原子可以穿过的间隙，它会从壁泄漏。但是，在有限温度区域中，普通流体（具有与普通液体相同的特性：He I相）和超流体（零粘度：He II相）共存（→双流体理论）。在超流体状态下，玻色粒子 He-4被玻色凝聚。

事实上，一个超流体部分不低于均是Bose凝结，1938年，弗里茨·伦敦最早是由指出。伦敦认为氦的四个原子是理想的玻色气体，并使用超流体转变温度作为玻色的冷凝温度，得出其理论值3.13K。该值接近2.17K的实验观察值。值的差异是由于以下事实：超流体态的氦4处于液态，不同于理想的玻色气体，氦原子之间的相互作用，当原子彼此靠近时产生的强排斥力等。 。在理想的玻色气体中，没有考虑粒子之间的相互作用，但是已经对该相互作用的情况进行了理论扩展。但是，在理想的Bose气体中向Bose凝聚态的相变是三次相变，而He-4（以及He-3）到超流态的相变是二级相变。这部分的理论解释还不够。

在超流体状态下，它显示出很高的热导率。这是因为氦4的超流体成分向热源移动，而普通流体成分向远离热源移动（可以说是对流）。由于这种高的热导率，超流体氦气在整个过程中都非常均匀。

与氦4不同，氦3是费米子（具有1/2的核自旋），因此直到1972年被Osherov，Richardson，Lee等人发现，才观察到超流体现象。

氦3中至超流态的转变温度在34 atm时为2.6 mK（millikelvin），在0 atm时约为1 mK，远低于He-4。这是因为氦3是一个费米子，不能照原样冷凝。为了使氦3成为超流体，必须以与超导性相同的方式冷凝两个氦3对（一对：也称为库珀对）。有。与超导性的xxx区别在于，在普通BCS理论框架内的超导性中，电子对是s波单重态（L = 0，S = 0），而氦3对是p波三重态。 （L = 1，S = 1）。形成3对氦气（相当于传统超导中的声子）的驱动力被认为是自旋涨落。理论上没有像超导性（BCS理论）那样详细阐明氦3的超流体机理。