超抗磁性

超抗磁性（或完全抗磁性）是某些材料在低温下发生的一种现象，其特征是完全没有磁导率（即体积磁化率 χ V {displaystyle chi _{rm {V} }} = −1) 并排除内部磁场。

超抗磁性确立了材料的超导性是一个相变阶段。超导磁悬浮是由于超抗磁性，排斥接近超导体的永磁体，以及阻止磁体漂浮的磁通钉扎。

超抗磁性是超导性的一个特征。它于 1933 年由瓦尔特·迈斯纳 ( Walther Meissner ) 和罗伯特·奥克森菲尔德 ( Robert Ochsenfeld ) 确定，但它被认为不同于迈斯纳效应，迈斯纳效应是在超导性首次形成时发生的，并且涉及排除已经穿透物体的磁场。

弗里茨·伦敦 ( Fritz London ) 和海因茨·伦敦 ( Heinz London ) 发展了这样一种理论，即磁通量的排除是由在超导材料表面流动的屏蔽电流引起的，它产生的磁场恰好抵消了超导体内部的外部施加场。每当将超导材料带入磁场时，就会产生这些屏蔽电流。 这可以通过超导体的电阻为零这一事实来理解，因此由磁场内的材料运动引起的涡流不会衰减。

1935 年，弗里茨在皇家学会表示，热力学状态将由单个波函数来描述。

屏蔽电流也会出现在最初正常的导电金属被放置在磁场中的情况下。一旦金属冷却到适当的转变温度以下，它就会变得超导。这种金属冷却时磁场的排出不能再仅通过假设零电阻来解释，称为迈斯纳效应。它表明超导状态不依赖于制备的历史，只依赖于温度、压力和磁场的当前值，因此是真正的热力学状态。