磁阻

磁阻或磁阻是磁路分析中使用的概念。 它被定义为磁动势 (mmf) 与磁通量之比。 它代表磁通量的反作用力，取决于物体的几何形状和成分。

磁路中的磁阻类似于电路中的电阻，因为电阻是对电流的抵抗力的量度。 磁阻的定义在这方面类似于欧姆定律。 然而，通过磁阻的磁通量不会像电流通过电阻那样引起散热。 因此，该类比不能用于模拟能量在磁域和电域之间交叉的系统中的能量流。 确实正确表示能量流的磁阻模型的另一种类比是回转器-电容器模型。

磁阻是一个标量广延量，类似于电阻。 磁阻的单位是反亨利，H−1。

不情愿一词是奥利弗·海维赛德于 1888 年 5 月创造的。 1840 年，詹姆斯·焦耳 (James Joule) 首次提到了磁阻的概念。亨利·奥古斯都·罗兰 (Henry Augustus Rowland) 在 1873 年的一篇论文中提出了类似于闭合电路的欧姆定律的磁通量定律。 罗兰 (Rowland) 还负责在 1880 年创造了磁动势一词，该词在 1883 年晚些时候也是博桑奎特 (Bosanquet) 显然独立创造的。

在交流和直流场中，磁阻是磁路中的磁动势 (MMF) 与该电路中的磁通量之比。 在脉动直流或交流场中，磁阻也会发生脉动（参见相量）。

• R {\displaystyle {\mathcal {R}}} (R) 是每韦伯安匝数的磁阻（相当于每亨利匝数的单位）。 匝数是指构成电感器的电导体的绕组数。
• F {\displaystyle {\mathcal {F}}} (F) 是以安匝为单位的磁动势 (MMF)
• Φ (Phi) 是韦伯磁通量。

它有时被称为霍普金森定律，类似于欧姆定律，电阻由磁阻代替，电压由 MMF 代替，电流由磁通量代替。

磁导率是磁阻的倒数：P = 1 R {\displaystyle {\mathcal {P}}={\frac {1}{\mathcal {R}}}}

它的SI派生单位是亨利（与电感的单位相同，虽然两个概念不同）。

正如麦克斯韦方程所描述的那样，磁通量总是形成一个闭环，但环路的路径取决于周围材料的磁阻。 它集中在最不情愿的路径上。 空气和真空具有高磁阻，而软铁等易磁化材料具有低磁阻。 低磁阻材料中的通量集中形成强大的临时极点，并产生倾向于将材料移向更高通量区域的机械力，因此它始终是一种吸引力（拉力）。

• 可以在某些变压器的核心中创建恒定的气隙，以减少饱和的影响。 这增加了磁路的磁阻，并使其能够在磁芯饱和之前存储更多能量。 这种效应也用在反激式变压器中。
• 可以通过可移动的保持器在磁芯中创建可变气隙，以创建一个磁通开关，该开关可以改变磁路中的磁通量，而不改变该电路中的恒定磁动势。
• 磁阻的变化是磁阻电机（或可变磁阻发电机）和亚历山大森交流发电机背后的原理。 另一种说法是，磁阻力争取xxx限度地对齐磁体