居里点

在物理和材料科学中，居里点 (TC) 或居里点是某些材料失去其xxx磁性的温度，（在大多数情况下）可以用感应磁性代替。 居里点是以皮埃尔·居里的名字命名的，他证明磁性在临界温度下会消失。

磁力由磁矩决定，磁矩是原子内的偶极矩，源于电子的角动量和自旋。 材料具有取决于温度的不同固有磁矩结构； 居里点是材料固有磁矩改变方向的临界点。

永磁是由磁矩排列引起的，当无序磁矩被迫在外加磁场中排列时，会产生感应磁。 例如，有序的磁矩（铁磁，图 1）在居里点发生变化并变得无序（顺磁，图 2）。 较高的温度会使磁铁变弱，因为自发磁性仅发生在居里点以下。 居里点以上的磁化率可由居里-魏斯定律计算，该定律由居里定律推导出来。

类似于铁磁和顺磁材料，居里点也可以用来描述铁电性和顺电性之间的相变。 在这种情况下，有序参数是当温度升高到居里点以上时从有限值变为零的电极化。

磁矩是原子内的xxx偶极矩，它包含电子角动量和自旋，关系式为 μl = el/2me，其中 me 是电子的质量，μl 是磁矩，l 是角动量； 这个比率称为旋磁比。

原子中的电子从它们自己的角动量和它们围绕原子核的轨道动量贡献磁矩。 与来自电子的磁矩相比，来自原子核的磁矩是微不足道的。 热贡献导致更高能量的电子扰乱偶极子之间的顺序和排列的破坏。

铁磁、顺磁、亚铁磁和反铁磁材料具有不同的固有磁矩结构。 在材料的特定居里点 (TC)，这些属性会发生变化。 从反铁磁到顺磁（反之亦然）的转变发生在尼尔温度 (TN)，类似于居里点。

铁磁、顺磁、亚铁磁和反铁磁结构由固有磁矩组成。 如果结构中的所有电子都配对，这些力矩会由于它们相反的自旋和角动量而抵消。 因此，即使在施加磁场的情况下，这些材料也具有不同的特性并且没有居里点。

材料仅在其居里点以上才具有顺磁性。 顺磁性材料在没有磁场时是非磁性的，而在施加磁场时是磁性的。 当没有磁场时，材料具有无序磁矩； 也就是说，磁矩是不对称且未对齐的。 当存在磁场时，磁矩会暂时重新排列成平行于施加的磁场； 磁矩是对称且对齐的。 沿同一方向排列的磁矩是引起感应磁场的原因。

对于顺磁性，这种对施加磁场的响应是正的，称为磁化率。 磁化率仅适用于居里点以上的无序状态。

顺磁性的来源（具有居里点的材料）包括：

• 所有具有不成对电子的原子；
• 内层电子不完整的原子；
• 自由基；
• 金属。

在居里点之上，原子被激发，自旋方向变得随机，但可以通过施加的场重新排列，即材料变成顺磁性。 在居里点以下，本征结构发生了相变，原子有序，材料呈铁磁性。 与铁磁性材料的磁场相比，顺磁性材料的感应磁场非常微弱。

材料仅在其相应的居里点以下才具有铁磁性。 铁磁材料在没有施加磁场的情况下具有磁性。

当没有磁场时，材料具有自发磁化，这是有序磁矩的结果； 也就是说，对于铁磁性而言，原子是对称的并沿同一方向排列，从而产生xxx磁场。

磁性相互作用通过交换相互作用结合在一起； 否则热无序将克服磁矩的弱相互作用。