导带

在固态物理学中，价带和导带是最接近费米能级的能带，因此决定了固体的电导率。 在非金属中，价带是电子能量的最高范围，电子通常在xxx零温度下存在，而导带是空电子态的最低范围。 在材料的电子能带结构图上，价带位于费米能级下方，而导带位于其上方。

价带和导带之间的区别在金属中没有意义，因为传导发生在一个或多个部分填充的带中，这些带具有价带和导带的特性。

在半导体和绝缘体中，两个能带由带隙分隔，而在半金属中，能带重叠。 带隙是固体中的一个能量范围，由于能量的量子化，其中不存在电子态。 在能带的概念中，价带和导带之间的能隙就是带隙。 非金属的导电性取决于电子从价带激发到导带的敏感性。

半导体能带结构有关能带结构的更详细描述，请参见电导和半导体。

在固体中，电子充当电荷载体的能力取决于空电子态的可用性。 这允许电子在施加电场时增加它们的能量（即加速）。 类似地，几乎充满价带中的空穴（空态）也允许导电。

因此，固体的电导率取决于它使电子从价带流向导带的能力。 因此，在具有重叠区域的半金属的情况下，导电率高。 如果带隙 (Eg) 较小，则只有在提供外部能量（热能等）的情况下，电子才能从价带流向导带； 这些具有小 Eg 的基团称为半导体。 如果 Eg 足够高，那么在正常情况下电子从价带到导带的流动可以忽略不计； 这些群体被称为绝缘体。

然而，半导体具有一定的导电性。 这是由于热激发——一些电子获得了足够的能量来一次性跃过带隙。 一旦它们进入导带，它们就可以导电，就像它们留在价带中的空穴一样。 空穴是一种空状态，它允许价带中的电子有一定的自由度。

尺寸相关的导带和/或价带的边缘移动是半导体纳米晶体领域正在研究的一种现象。 半导体纳米晶出现的半径极限是纳米晶的有效玻尔半径。 当半导体纳米晶体受激子限制时，由于离散的光学跃迁，导带和/或价带边缘在该半径限制下移动到更高的能级。 作为这种边缘移动的结果，导带和/或价带的尺寸减小了。 这种与尺寸相关的导带和/或价带边缘移动可以提供大量关于半导体纳米粒子或能带结构的尺寸或浓度的有用信息。