弓形激波

在天体物理学中，当天体的磁层与附近流动的环境等离子体（例如太阳风）相互作用时，会发生弓形激波。 对于地球和其他磁化行星，它是恒星风的速度由于接近磁层顶而突然下降的边界。 对于恒星来说，这个边界通常是天体层的边缘，恒星风在这里与星际介质相遇。

冲击波的定义标准是等离子体的整体速度从超音速下降到亚音速。

天体物理学的一个常见并发症是磁场的存在。 例如，构成太阳风的带电粒子沿着磁场线的螺旋路径运动。 每个粒子围绕磁力线旋转时的速度可以类似于普通气体中的热速度来处理，而在普通气体中，平均热速度大致是声速。 在弓激波处，风的整体前进速度（它是平行于粒子围绕其旋转的场线的速度的分量）下降到低于粒子旋转的速度。

弓形激波研究xxx的例子是发生在太阳风遇到地球磁层顶的地方，尽管弓形激波发生在所有行星周围，包括未磁化的行星，如火星和金星，以及磁化的行星，如木星或土星 . 地球的弓形激波厚约 17 公里（11 英里），距离地球约 90,000 公里（56,000 英里）。

由于太阳风与彗星电离层之间的相互作用，彗星形成弓形激波。 在远离太阳的地方，彗星是一块没有大气层的冰冷巨石。 当它接近太阳时，太阳光的热量导致气体从彗核中释放出来，形成一种称为彗发的大气层。 彗发部分被太阳光电离，当太阳风穿过这个离子彗发时，弓激波就出现了。

xxx次观测是在 1980 年代和 90 年代，当时有几艘航天器飞过彗星 21P/Giacobini–Zinner、1P/Halley 和 26P/Grigg–Skjellerup。 后来发现，彗星上的弓形激波比在地球上看到的尖锐的行星弓形激波更宽、更平缓。 当弓激波已经完全发展时，这些观察都是在近日点附近进行的。

Rosetta 航天器从太阳系遥远的地方跟随彗星 67P/Churyumov–Gerasimenko，以 3.6 AU 的日心距离进入近日点 1.24 AU，然后再次退出。 这使得罗塞塔能够观察到在彗星朝向太阳的旅程中放气增加时形成的弓激波。

几十年来，太阳风一直被认为在日光层边缘形成弓形激波，在那里它与周围的星际介质发生碰撞。 远离太阳，太阳风流变成亚音速的点是终止激波，星际介质和太阳风压力平衡的点是太阳风顶层，星际介质流变成亚音速的点是 低头冲击。

2006 年，在 AGB 恒星 R Hydrae 附近检测到远红外弓激波。

弓形激波也是 Herbig Haro 天体的一个常见特征，其中来自恒星的气体和尘埃的更强准直流出与星际介质相互作用，产生在光学波长可见的明亮弓形激波。

哈勃太空望远镜捕捉到了这些由猎户星云中的致密气体和等离子体构成的弓形激波的图像。

如果一颗大质量恒星是一颗失控的恒星。