反铁磁性

反铁磁性和相邻自旋对准面向相反的方向，作为一个整体的磁矩不具有的材料的磁性指的是。由于一半的金属离子自旋方向相反，因此它们表现出反铁磁性。

绝缘子的典型材料包括氧化锰（MnO）和氧化镍（NiO）。顺便提及，在这些氧化物的相互作用超交换通过的反铁磁相互作用来描述是在相反的方向旋Soroeyo不从只有超交换相互作用产生，铁磁解释同样在上述的“海森堡（直接）交换相互作用 ”中，如果在磁轨道之间存在重叠，则系数变为负，并且引起反铁磁相互作用。

像铁磁性材料一样，反铁磁性仅在低温下才显示其特性。由于归因于热波动的自旋效应（由于热引起的熵增加），在一定温度或更高温度下，自旋沿随机方向取向且未对齐，并且材料表现出顺磁性。这个转变温度奈耳温度被称为（奈耳温度）。尼尔温度以上的磁化率通常可以用居里-魏斯定律近似表示。

在许多反铁磁性和亚铁磁性中，相互作用的起源是超交换相互作用。反铁磁超交换相互作用与铁磁体的相似之处在于，磁性是由排列在晶格中的大量磁矩的方向来解释的。分为半子格，它们在基本彼此相反的方向上具有磁矩。

以氧化锰为例进行说明。存在于两个亚晶格中的锰离子分别表示为Mn ²⁺（A）和Mn ²⁺（B）。超交换相互作用在夹在左右的Mn ²⁺（A）和Mn ²⁺（B）之间的三个离子氧离子O ^2-之间起作用。在Mn ²⁺（A）的3d轨道上，通过“洪德法则”有五个沿相同方向取向的电子自旋。自旋方向彼此相反，这是因为夹在两个锰离子之间的氧离子O ^2-的2p轨道中的一个电子和Mn ²⁺（A）的3d轨道中的一个电子需要调整其方向以xxx程度地减少能量并保持稳定。

的Mn ²⁺（A）和O ^2-为Mn相反通过反转电子的自旋方向化学键合²⁺（B）是也ø ^2-于电子和2p的化学成键轨道，分别虽然在相对的电子自旋方向，此时，O- ^2-电子留在xxxMn之2p轨道的取向²⁺为相反的（a）和电子的结合的2p轨道， Mn ²⁺（B）以与O ²相反的方向与Mn ²⁺（A）结合。

由于该二次扰动，Mn ²⁺（A）和Mn ²⁺（B）的五个电子的自旋几乎在相反的方向上彼此抵消。这是反铁磁性中的超交换相互作用。

上面的描述涉及典型的反铁磁性。在某些材料中，形成了更复杂的自旋排列。就整体而言没有磁矩而言，它们在广义上也被认为是反铁磁性。

锰矿

α-锰是一种冷稳定相，是一个复杂的立方体系，每个晶胞包含58个原子，并且根据原子的位置被认为具有四个不同的自旋（细节尚不清楚）不是）。

镀铬

不仅在以身体为中心的立方结构的顶点位置和在身体中心位置处的自旋指向相反的方向，而且自旋的幅度对于每个晶胞正弦变化。

镧系元素

铕，铽，镝，铒在，观察到具有自旋相邻0度（平行）和180度（反平行）的中间角度的结构。这称为螺旋磁性。

此外，亚铁磁性或弱磁性，但被定位铁磁之一具有磁矩作为一个整体，是从旋转序列观察而当反铁磁性的变形例。