粘弹性

粘弹性是指的粘度和弹性，组合两者的性质。基本上，它是所有物质的特性，但是在诸如塑料和橡胶的高分子物质中尤为明显。

通常，粘度被认为是液体性质，而弹性被认为是固体性质。两者都代表各自的变形（硬度）的难易程度，但是在外观上有很大差异。实体会根据作用力变形，但当作用力消失时会恢复其原始形状。在液体情况下，它也会变形，但即使失去作用力也不会恢复到原始状态。

但是，例如对于乙烯树脂，它在拉动时会拉伸，但即使解除作用力也不会立即返回，并缓慢恢复到原始状态。该蛋清是可见的液体，但有些并取出搅拌是筷子回反弹。这些物质被认为具有这种行为，因为它们既具有粘性又具有弹性。

可以通过观察在向材料施加一定应变时的应力松弛的松弛时间（应力随时间变化）来确定某种物质是粘弹性体还是接近粘性体或弹性体。弛豫时间观测的时间尺度足够短，如果粘滞体相对于所述弹性部件的更长的时间，如粘弹性，如果比较的尺度治疗。因此，弛豫时间与观测时间标度之比称为Deborah数，并用作判别标准。

层流和粘弹性流体状态，紊流状态牛顿流体已被指出，类似于指示（一个试图粗粒流）的行为 。

粘弹性体具有介于弹性体和粘性体之间的性质。通过施加力进行变形，并保持应力（力÷面积）恒定，应变（变形长度÷原始长度）会逐渐增加。此时，应变率（应变/时间）随时间增加。换句话说，当应变要保持恒定时，所需的应力会加速。在理想的弹性体内，应力和应变成比例关系，并且如果应力保持恒定，应变就不会改变。当对完全粘稠的物体施加力时，能量会以热量的形式损失。当应变恒定时，应力消失（变为0）。

粘弹性可以用动态模量表示。当周期性施加应力并且应力和时间的函数显示正弦波时，应变时间函数的行为与理想弹性体中应力时间函数的行为匹配。应力达到零点和极值（最 大值和最小值）的时间与应变相同。完全粘性物体的应变时间函数与应力时间函数具有π/ 2的相位差。当应力达到零点时，应变取一个极值，而当应力达到极值时，应变表示零点。在粘弹性体中，应变时间函数和应力时间函数之间的相位差在-π/ 2和π/ 2之间。

其特性是，可以将应变施加到粘弹性体上的行为线性地表达。Maxwell模型和Kelvin-Forked模型通常用于表示此属性。实际上，即使它是非线性的，也通常通过线性近似变形量为1或小于1 的物体来将其视为线性粘弹性。

其特性是，当应变施加于粘弹性体时，其行为不是线性的，而是变为非线性的。这是在对象变形为1或更大的大变形中经常看到的特性。分析比线性粘弹性要复杂。